Головна
Банківська справа  |  БЖД  |  Біографії  |  Біологія  |  Біохімія  |  Ботаніка та с/г  |  Будівництво  |  Військова кафедра  |  Географія  |  Геологія  |  Екологія  |  Економіка  |  Етика  |  Журналістика  |  Історія техніки  |  Історія  |  Комунікації  |  Кулінарія  |  Культурологія  |  Література  |  Маркетинг  |  Математика  |  Медицина  |  Менеджмент  |  Мистецтво  |  Моделювання  |  Музика  |  Наука і техніка  |  Педагогіка  |  Підприємництво  |  Політекономія  |  Промисловість  |  Психологія, педагогіка  |  Психологія  |  Радіоелектроніка  |  Реклама  |  Релігія  |  Різне  |  Сексологія  |  Соціологія  |  Спорт  |  Технологія  |  Транспорт  |  Фізика  |  Філософія  |  Фінанси  |  Фінансові науки  |  Хімія

Надпровідність - Радіоелектроніка

До історії питання. [1] Явище надпровідності вперше спостерігав Камерлінг- Оннес в Лейдені в 1911 р, через три роки після того, як їм вперше був отриманий рідкий гелій.

На рис.1 наведені результати його експериментів зі ртуттю. Слід звернути увагу на те, що температурний інтервал, в якому опір зменшувалася до нуля, надзвичайно вузьке.

Електричний опір в надпровідному стані точно дорівнює нулю або принаймні так близько до нуля, що не спостерігалося ослаблення струму в надпровідний кільці протягом більш ніж року аж до припинення експерименту. Зменшення надпровідного струму в соленоїді з Nb0,75Zr0,25 вивчалося Файлом і Мілсом, які вимірювали магнітне поле, створюване надпровідним струмом, точним методом ЯМР. Вони встановили, що час спаду надпровідного струму складає не менше 100 000 років. У деяких надпровідних матеріалах, особливо в тих, які використовуються для надпровідних магнітів, спостерігалися кінцеві часи спаду внаслідок необоротних перерозподілів магнітного потоку в надпровіднику.

Магнітні властивості надпровідників настільки ж нетривіальні, як і електричні властивості. Нульове електричний опір досить добре характеризує надпровідний стан, але не може пояснити його магнітних властивостей. Експериментально виявлено, що надпровідник в слабкому магнітному полі буде вести себе як ідеальний діамагнетик, в обсязі якого магнітна індукція дорівнює нулю. Якщо помістити зразок у магнітне поле і охолодити його нижче температури переходу в надпровідний стан, то магнітний потік, спочатку пронизливий зразок, виявиться виштовхнути з нього. Цей ефект називається ефектом Мейснера. Ці унікальні магнітні властивості відіграють найважливішу роль в описі надпровідного стану.

Відомо, що надпровідний стан являє собою упорядкований стан електронів провідності металу. Впорядкування полягає в тому, що електрони, вільні вище температури переходу в надпровідний стан, при охолодженні нижче цієї температури зв'язуються в пари. Природа процесу освіти електронних пар була вперше пояснена в 1957 р Бардином, Купером і Шріффером.

Багато металеві елементи періодичної системи, а також сплави, интерметаллические з'єднання і напівпровідники можуть переходити в надпровідний стан. Склад і властивості деяких з них будуть розглянуті нижче.

Таллійсодержащіх високотемпературні надпровідники, отримані в присутності деяких фторидів металів. [2] Порівняно невеликі щільності критичних струмів Jс оксидних високотемпературних надпровідників (ВТНП) - одна з головних причин, що стримують їх практичне застосування. Тому пошуки методів синтезу надпровідників з підвищеними густиною критичних струмів представляють безсумнівний інтерес. Одним із шляхів підвищення Jс оксидних ВТНП є введення в них різних модифікуючих добавок. Так, модифікування таллійсодержащіх ВТНП деякими металлоксідамі призводить до поліпшення критичних параметрів. Деяке зростання Jс виявлено раніше нами [3,4] в талій містять ВТНП, модифікованих тонкодисперсної платиною.

Далі розглянемо особливості синтезу, склад і властивості таллійсодержащіх ВТНП, модифікованих сумішшю фториду барію з металлоксідамі, що утворюються безпосередньо при твердофазном синтезі, який здійснювався за схемою: Ba2 + xCa2Cu3Oy + ? Tl2O3 + xMFn + 2NH4NO3 (868 - 872 ° C / 10 - 20 хв) ? Tl1223 + xBaF2 + xMO.

Слід підкреслити, що надлишок барію х необхідний для збереження стехіометрії надпровідної фази, оскільки утворений в результаті реакції фторид барію "веде" його з системи.

Синтез зразків фази Tl1223, модифікованих різними кількостями BaF2 і металлоксідов, здійснювався введенням у попередньо підготовлену шихту відповідної кількості (х) фториду металу, оксиду талію (III) та нітрату амонію. Шихта готувалася повільної (4 - 6 год) термообробкою суміші оксиду міді з нітратами барію і кальцію до температури 720 ° С.

Суміш шихти з оксидом талію, фторидом металу і нітратом амонію ретельно гомогенізований в етанолі і висушувалася при температурі 105 ° С. Нітрат амонію вводився в суміш з метою поліпшення гомогенізації і утримання талію в системі. Згідно спектрографическим дослідженням [5], взаємодія нітрату амонію з шихтою призводить до його розкладанню з втратою аміаку і утворення Ca (OH) 2 і Ba (NO3) 2, причому відповідні реакції відбуваються без нагріву сумішей. Висушені суміші пресувалися в таблетки під тиском 2 т / см2 і відпалювали при температурі 868 - 872 ° С протягом 10 - 20 хв з подальшим гартом на повітрі. Внаслідок рясного газовиділення отримані зразки мали високу пористістю. Для зменшення пористості вони піддавалися сухому перетирання, пресувалися і повторно відпалювали при тих же умовах. Таким способом нами отримані керамічні зразки Tl1223 з використанням наступних фторидів металів: MFn = KF, MgF2, CaF2, BaF2 · CaF2 (1: 1), SbF3, (NH4) 2BeF4, CdF2, MnF2, FeF3, CuF2, ZrOF2, GdF3, HoF3 , PbF2, CoF2. Концентрація х для більшості фторидів змінювалася в інтервалі 0,2 - 0,8.

Для збереження стехіометрії фази Tl1223 при синтезі в систему додається надлишок барію відповідно до кількості вводиться фториду металу. Пропонований спосіб модифікування ВТНП реагентами, що утворюються безпосередньо при твердофазном керамічному синтезі, не призводить до істотного зниження Тс зразків. Критичні температури переходу в надпровідний стан, характерні для модифікованих фторидами металів ВТНП, трохи нижче, ніж у немодифицированного Tl1223. Виявлено, що модифіковані таким шляхом зразки мають більш високий вміст сверхпроводящей фази, менший розмір зерен і мають більш різким переходом в надпровідний стан в порівнянні із зразками, отриманими при тих же умовах, але без добавок фторидів. Введення таких же кількостей оксидів при звичайному твердофазном синтезі призводить, найчастіше, до істотного зниження температури надпровідного переходу Тс, збільшенню ширини переходу DТС, а іноді й повної втрати зразками надпровідних властивостей.

Характер температурної залежності дійсної компоненти динамічної магнітної сприйнятливості c в змінному магнітному полі різної амплітуди вказує на те, що переважна бльшінство модифікованих таким способом зразків Tl1223 і BaF2, що утворився в результаті реакції за схемою: BaO + MFn ? BaF2 + MO. Зміна концентрації вводяться фторидів призводить до зміни співвідношення інтенсивностей відображень, відповідних BaF2 і надпровідної фази.

Властивості подібного типу гранулярних ВТНП можуть бути описані на основі моделі многосвязной сітки джозефсоновских межзеренного контактів [6,7], в якій магнітну сприйнятливість можна представити у вигляді суми двох вкладів. Перший внесок приписується прояву об'ємної внутрізеренной надпровідності, другий, сильно залежить від величини вимірювального поля, обумовлений утворенням надпровідної сітки зі слабкими зв'язками. У нашому випадку при збільшенні поля положення початку переходу, обумовлене надпровідністю всередині зерен, залишається практично незмінним. Руйнівний вплив магнітного поля на систему контактів менш помітно в разі модифікованих зразків. Отже, можна припустити, що введення в кераміку поряд з металлоксідом фториду барію змінює якість слабких межзеренного зв'язків. Таким чином, модифікування керамічних таллійсодержащіх ВТНП фторидами помітно покращує їх надпровідні властивості. Це характерно для всіх зразків, модифікованих перерахованими вище фторидами металів, де, згідно рентгенофазового дослідженням, спостерігається утворення фториду барію спільно з металлоксідом.

З досліджених до теперішнього часу систем іншу поведінку спостерігається при модифікуванні Tl1223 фторидами свинцю і кобальту. При модифікуванні фторидом свинцю також спостерігається перехід фторид-іона до барію, але утворився оксид свинцю реагує з оксидом кальцію. Збільшення концентрації введеного в систему фториду свинцю практично не змінює Тс. Спостерігаючи температурна поведінка магнітної сприйнятливості для деяких зразків, модифікованих PbF2, слід зазначити, що збільшення концентрації Ca2PbO4 практично не впливає на температуру надпровідного переходу.

Мікроструктура і надпровідні властивості легованої кераміки YBa2Cu3O7-d [8] Специфіка високотемпературних оксидних сверхпровод-ників як гранульованої середовища зі слабкими зв'язками між гранулами (зернами) обумовлює принципове значення вивчення особливостей мікроструктури, межзеренного домішок і складу кордонів зерен. Незважаючи на великий обсяг відомостей про заміщення окремих катіонів у решітці YBa2Cu3O7-d, вплив комплексних заміщень або добавок на надпровідні властивості кераміки не передбачувано в повній мірі, так як зміна характеристик має неаддитивности характер і прості кореляції відсутні. Були вивчені структурні, мікроструктурні і надпровідні характеристики кераміки ітрій-барієвого купрата з добавками суміші оксидів Sc2-2SrO-3V2O5, відповідними системі твердих розчинів (1-x) YBa2Cu3O7-d-x?ScSr2V3O11? (x = 0 - 0,15).

Керамічні зразки синтезували з стехіометричних сумішей оксидів CuO, Sc2O3, V2O5, і карбонатів BaCO3 і SrCO3. Синтез і спікання зразків (з проміжним перетиранням) проводили на повітрі при стандартних режимах термообробки: Т1 = 900 ° С (t = 26 год), Т2 = 930 - 950 ° С (t = 45 - 70 год), з подальшим повільним охолодженням зі швидкістю »10 ° / хв і додатковою витримкою при 400 ° С (t = 10 - 20 год).

Зразки вивчали методами рентгенофазового аналізу (РФА), електронної мікроскопії (JEOL - 35CF), мікрорентгеноспектральний аналізу (МРСА), надпровідні характеристики зразків у формі дисків (діаметром »9,4 - 10,3 мм і товщиною» 2.8 мм), поміщених в котушку індуктивності (діаметром 15 мм і довжиною 15 мм), вимірювали індуктивним методом на змінному струмі (f = 1 МГц) з використанням вимірювача Е7 - 12. Згідно з результатами РФА, інтервалі концентрацій х (від 0 до 0,10) утворюються тверді розчини з ромбічної структурою фази 123. Сліди домішкової фази Y2Ba2CuO5 виявлені у всіх зразках, примесная фаза BaCuO2 - тільки при х ? 0,04. Склад домішкових фаз виявляються при х ? 0,05, визначений методом МРСА і відповідає твердим розчинам Ba2 (Cu, Sc) 5Oy і Ba (Cu, V) 2Oz. Мабуть, цим фазам відповідають дифракційні піки 2q = 27,6 і 31 °, інтенсивність яких збільшується з ростом х.

Перерозподіл струму і нормальний перехід в надпровідному кабелі [9] Перехід у нормальний стан надпровідного кабелю (СК), що складається з декількох паралельно з'єднаних токонесущіх елементів (жив), що представляють собою многоволоконного композитні надпровідники, супроводжується перерозподілом струму між цими елементами. Процес нормального переходу кабелю має ряд специфічних особливостей [10], таких як множинне зародження нормальної зони (НЗ), аномально швидке поширення НЗ і ТД, які не можуть бути пояснені в рамках стандартної теорії.

Особливості нормального переходу пов'язані з швидким перерозподілом струму між жилами кабелю досліджувалися експериментально. При цьому залежно від величини початкового струму в одній жилі Iо спостерігалися три різних режими переходу СК в нормальний стан, При досить малому струмі Iо нормальний перехід однієї з жил не приводить до переходу всього СК, а лише до перерозподілу струму між жилами. Повний струм в кабелі при цьому залишається постійним. Якщо струм Iо перевищує деяке порогове значення I ? о, то перерозподіл струму призводить до зародження НЗ в інших жилах. У міру поширення по них НЗ, СК цілком переходить в нормальний стан, а струм в ньому повільно (»10 мс) загасає. При ще більшому струмі Iо> I "про перехід в нормальний стан однієї з жил призводить до дуже швидкого (» 0,1 мс) перерозподілу струму між жилами, яке викликає настільки ж швидкий перехід в нормальний стан всього СК. Цей процес отримав в літературі назву "fast quench". Були проведені теоретичні дослідження переходу в нормальний стан на прикладі кабелю, що складається з двох індуктивно зв'язаних надпровідних жив. При цьому враховувалося взаємодія розповсюджується НЗ з електромагнітними збуреннями, які ініціюються в жилах змінюються струмом. Такий процес призвів до ефекту "прискорення" розповсюджується НЗ, а також до виникнення в токонесущей елементі термомагнитной нестійкості (ТМН) і до його переходу в нормальний стан при струмі нижче критичного. Враховувалося вплив неоднорідностей на динаміку нормального переходу СК. Даний підхід дозволив досить повно описати ефекти, що спостерігалися в [10] при переході СК в нормальний стан.

Для опису процесу нормального переходу СК скористаємося моделлю електричного кола з індуктивним зв'язком. Еквівалентна електрична схема СК, що складається з двох жив, показана на рис.2.

 Рис. 2

 I1

 R1

 L1

r

e

 L2

 R2

 I2

I

Кожна жила в даній моделі володіє індуктивністю (L1, L2) і змінним опором (R1 (t), R2 (t)), що залежать від довжини ділянки НЗ. Рівняння Кірхгофа для даного ланцюга мають вигляд:

L1I'1 + MI'2 + R1I1 = e - r (I1 + I2),

MI'1 + L2I'2 + R2I2 = e - r (I1 + I2),

де I1, I2 - струми в жилах, I'1, I'2 - швидкості зміни струмів, М - коефіцієнт взаємоіндукції, e - е. д. с. джерела струму, r - зовнішній опір.

Нормальна зона в жилах виникає поблизу "слабких областей" (контактів, дефектів і т. П.), Пов'язаних з неоднорідними по довжині жили тепло- або електрофізичними властивостями і грають роль центрів зародження нормальної фази. Припустимо, що центри зародження нормальної фази розташовані далеко один від одного і поширення виниклих в "слабких областях" ділянок НЗ можна вважати незалежним. У цьому наближенні для жили 1 маємо:

R'1 = 2r / A * n1 * v [I1 (t), I'1 (t)],

де R'1 = dR1 / dt - швидкість зміни опору жили 1, r - її питомий опір, А - площа поперечного перерізу жили, n1 - число центрів зародження фази, на яких виникли ділянки НЗ, v - швидкість поширення НЗ, що залежить від I1 і I'1. Аналогічне співвідношення має місце і для жили 2.

Поширення НЗ в надпровіднику із змінним струмом має ряд особливостей, пов'язаних із зникненням сталого надпровідного стану при деякому струмі Iq (I') внаслідок розвитку ТМН. В області струмів близьких до Iq швидкість поширення НЗ v різко зростає. Величина струму Iq істотно залежить від I', що призводить до сильної залежності v від I'. Отримано наближений вираз для швидкості НЗ v (I, I'), які в адіабатичному межі a >> 1 має вигляд:

v = vad * i / O1-I-qs,

де a - параметр скло, vad - характерна швидкість НЗ в адіабатичному межі, Is - критичний струм жили, i = I / Is, h - коефіцієнт тепловідведення в охолоджувач з температурою Те, Тс - критична температура, Р - периметр жили. Цей вираз для швидкості поширення НЗ застосовно за умови малості характерного масштабу швидкості зміни струму Iо. Залежність qs від I і I' визначається величиною усередненого по перетину жили електричного поля , Индуцируемого в надпровідного стану змінюються струмом I, qs a , І за умови втрати стабільності надпровідного стану при струмі I = Iq (I').

Як зазначалося вище, зародження НЗ при швидкій зміні струму відбувається в "слабких областях" жили. Величина струму нормального переходу в "слабкою області" I * q (I') відрізняється від струму втрати стійкості надпровідного стану всієї жили Iq (I') і залежить від природи неоднорідності, її розміру і т. Д.

Ряд особливостей нормального переходу СК, що складається з декількох жив, пов'язаний з швидким перерозподілом транспортного струму між жилами. Механізм перерозподілу струму в СК істотно залежить від величини початкового струму. Існує три основних режими перерозподілу струму в кабелі, кожному з яких відповідає певна динаміка нормального переходу.

При малому початковому струмі виникнення в одній з жив (внаслідок яких-небудь збурень) ділянки НЗ не приводить до нормального переходу всього кабелю, а НЗ в цій жилі зникає, коли струм в ній падає до величини мінімального струму існування нормальної фази Im (режим перетікання струму). Якщо початковий струм в жилах перевищує порогове значення Io> I * o, то перерозподіл струму, що виникає внаслідок зародження НЗ в одній з жив, призводить до часткового переходу інших жив в нормальний стан (режим повільного переходу). При ще великих початкових токах Io> I ** o весь СК переходить в нормальний стан як ціле внаслідок розвитку ТМН (режим швидкого переходу). Для цього режиму характерні різке зростання опору жив і швидке падіння струму в кабелі, що в експериментах може інтерпретуватися як аномально швидке поширення НЗ (або аномально швидкий перехід "fast quench"). Для однорідного СК режим повільного переходу зникає, так як локальне зародження НЗ в жилі 2 в цьому випадку неможливо. Тоді перерозподіл струму в СК здійснюється або в режимі перетікання струму (СК залишається в надпровідного стану), або в режимі швидкого переходу. Пороговий струм Imaxo визначає межу області стабільності СК стосовно тепловим збурень. Величина Imaxo зростає із збільшенням довжини кабелю і істотно залежить від ефективної індуктивності жив L. Таким чином, підвищення рівня стабільності СК тісно пов'язане з необхідністю зменшити швидкість перерозподілу струму між жилами. Експериментально показано, що за інших рівних умов величина струму Imaxo максимальна для транспоновану кабелю, в якому індуктивний зв'язок між жилами мала.

Основні безрозмірні параметри, що описують нормальний перехід надпровідника із змінним струмом [11]. Стабільність надпровідників в даний час детально досліджена для випадку, коли транспортний струм I і зовнішнє магнітне поле В постійні або змінюються в часі досить повільно. Однак для широкого класу надпровідних систем характерні режими, в яких струм і поле змінюються з великими швидкостями I' = dI / dt, B' = dB / dt. Нормальний перехід таких систем має ряд особливостей, які не можуть бути описані стандартної теорією поширення нормальної зони (НЗ). Зокрема, при досить великих швидкостях зміни струму НЗ рухається з прискоренням, причому її швидкість в десятки разів вище, ніж в стаціонарному випадку (I = 0). Крім того, в залежності від величини I перехід в нормальний стан може відбуватися як локально в одній або декількох областях надпровідника, так і однорідно по всій його довжині. Експерименти показали, що локальний нормальний перехід однієї з жил багатожильного надпровідного кабелю може призводити до нормального переходу кабелю при струмі меншому критичного, причому за певних умов цей перехід відбувається з аномально високою швидкістю. Ці особливості нормального переходу в нестаціонарних умовах (I'? 0, B'? 0) можуть бути якісно пояснені взаємодією розповсюджується НЗ з термомагнітними збуреннями, ініційованими в надпровіднику зміною струму I або магнітного поля В. За певних умов термомагнітні обурення призводять до розвитку термомагнитной нестійкості (ТМН), і надпровідник переходить в нормальний стан при струмі нормального переходу Iq (I', B') меншим критичного струму Is. Як відомо, основним безрозмірним параметром, що описує нормальний перехід в стаціонарних умовах (I' = 0, B' = 0), є параметр скла a. Параметр a визначає інтервал метастабільності надпровідника по току, в якому може відбуватися поширення НЗ, а також встановлює характерні величини швидкості поширення НЗ та енергії критичних збурень. Однак для опису нормального переходу в нестаціонарних умовах одного параметра a виявляється недостатньо.

Прискорення нормальної зони. Параметр b. Особливості поширення НЗ в надпровіднику із змінним струмом (I'? 0, B' = 0) пов'язані із взаємодією термомагнітних збурень з рухомої NS кордоном. Ці обурення призводять до руйнування стійкого надпровідного стану при струмі нормального переходу Iq (I')Як відомо, струм нормального переходу Iq зменшується з ростом I', причому помітна відмінність величини Iq від критичного струму Is виникає при I'?I'o, де I'o - характерна швидкість зміни струму. При I' ? I'o перехід надпровідника в нормальний стан описується стандартною теорією поширення НЗ. При I'?I'o НЗ рухається з помітним прискоренням, що призводить до різкого зростання її швидкості в порівнянні зі стаціонарним режимом. Незважаючи на те, що швидкість НЗ v (t) істотно залежить від часу, уявлення про поширення НЗ зберігає фізичний зміст, якщо швидкість зміни струму не надто велика. Обмеження на I' слід з простих фізичних міркувань: характерний час зміни струму I повинно бути більше характерного часу релаксації температури в надпровіднику th т. Е. I' ? I / th. Вважаючи для оцінки I ~ Is, уявімо цю умову у вигляді I ? b-1I'o, де

b = I'o th / Is

- Безрозмірний параметр, що характеризує властивості надпровідника. При чисельної оцінки b ~ 10-4 ? 10-2. Внаслідок малості параметра b процес нормального переходу може бути описаний розповсюджується з прискоренням НЗ в широкому інтервалі швидкостей зміни струму I'o ? I' ? b-1I'o

Локальне зародження нормальної зони. Параметр g. Що спостерігалося експериментально локальне зародження НЗ при швидкій зміні струму пов'язано з існуванням у надпровідники "слабких областей" з погіршеними електро- або теплофізичними властивостями, що грають роль центрів зародження фази. Термомагнітні обурення призводять до руйнування надпровідного стану в "слабкою області" при струмі I * q (I'), який може бути істотно менше струму нормального переходу всього зразка Iq (I'), який може бути істотно менше струму нормального переходу всього зразка. Подальший розвиток процесу нормального переходу залежить від швидкості зміни струму і довжини зразка L. Поблизу центру зародження фази ("слабкою області") існує певна "кореляційний" область довжини Lcorr, всередині якої дана "Слабка область" може впливати на процеси зародження і поширення НЗ. Якщо довжина зразка мала L ? Lcorr то залежно від величини I' нормальний перехід може відбуватися як локально, з подальшим поширенням НЗ, так і "глобально". Якщо довжина зразка велика L?Lcorr то нормальний перехід надпровідника може носити тільки "глобальний" характер і пов'язаний з розвитком ТМН у всьому зразку. У зв'язку з вищесказаним для опису нормального переходу надпровідника зі "слабкою областю" зручно ввести безрозмірний параметр

g = L / Lcorr

який визначає конкретний режим нормального переходу надпровідника при даній I'.

Нормальний перехід надпровідного кабелю. Параметр d. Нормальний перехід многожильного надпровідного кабелю (СК) супроводжується швидким перерозподілом струму між жилами, обумовленим сильної індуктивної зв'язком між ними. Таким чином нормальний перехід СК відбувається в істотно нестаціонарних умовах (I'?0). Зародження НЗ в одній з жив внаслідок взаємодії теплового обурення призводить до витіснення струму з неї в сусідні жили. Залежно від величини початкового струму в одній жилі Io, в СК можуть виникати різні режими перерозподілу струму. При досить малому початковому струмі Io перерозподіл струму не призводить до нормального переходу всього СК, а надпровідний стан відновлюється. Якщо початковий струм Io перевищує порогове значення Imaxo, то перерозподіл струму призводить до зародження НЗ "в слабких областях" сусідніх жив і подальшого нормального переходу всього кабелю. Пороговий струм

Imaxo = Is d1 / 7

визначає межу області стабільності СК стосовно тепловим збурень. Тут Is - критичний струм жили, d - безрозмірний параметр, що залежить від властивостей СК і його довжини:

d = L / Lind,

де Lind - характерна "индуктивная" довжина СК, на якій індуктивний перерозподіл струму між жилами СК перестає впливати на його стабільність по відношенню до теплових збурень.

Параметр скла a, що характеризує стаціонарну стабільність, встановлює інтервал метастабільності надпровідника по току, в якому можливе поширення НЗ, а також характерні величини її швидкості та енергії критичних збурень. Для опису особливостей нормального переходу надпровідника в нестаціонарних умовах (I'?0, B' = 0) потрібне залучення ряду додаткових параметрів, описаних вище.

Список літератури:

1. КіттельЧ. Введення у фізику твердого тіла. - М. Наука, 1978

2. В. Е. Волков, Ю. Г. Ковальов, Н. П. Фокіна, І Ю. Данилов - Надпровідність, 1994, т. 7 №5, с.876.

3. Бідман Т. А., Волков В. Є., Данилов І. Ю., Іванова Н. Б., Овчинников С. Г.Б Чернов В. К. - В кн. Тез. доп. III Всесоюзну. конф. по високотемпер. надпровідності. - Київ, 1989, т III, с.43

4. Бідман Т. А., Волков В. Є., Вершиніна та ін. - СФХТ, 1990, т.3. №1, с.73-74.

5. Долгополова М. В., Жарова Л. А., Волков В. Є. - ЖНХ, 1991, т.36, с.2661.

6. Ishida T., Mazaki H. - Appl.Phys., 1981, v. 52, N11, p.6798

7. Mazaki H., Nakano M., Kanno R., Takeda Y. - Jap. J. Appl. Phes. Lett., 1987, v. 26, №5, p.780.

8. Фуралева К. І., Прутченко С. Г., Политова Е. Д. - Надпровідність, 1995, т. 8, №5 - 6, з 702.

9. Бузік Н. А., Пухов А. А., Рахманов А. Л. - Надпровідність, 1994, т. 7, №5, с. 776

10. Vysotsky VS, Krooshoop HJG, Mulder GBJ - Ibid., P. 743.

11. Бузников Н. А., Пухов А. А. - Надпровідність, 1995, т. 8, № 5 - 6, с. 738


Товарна біржа
Зміст: Товарна біржа, як частина ринку. ... 1 Законодавче регулювання діяльності товарних бірж. .. 2 I. Общиє положення. ... 2 II. Установа, організація і порядок припинення діяльності товарної біржі. ... 3 III. Організація біржової торгівлі і її учасники. ... 4 Членство і управління на біржі.

Водопостачання та каналізація міста
Водопостачання та каналізація міста Визначення розрахункового споживання. Визначення площ кварталів. № кв F, га № кв F, га № кв F, га № кв F, га № кв F, га 1 0,6325 18 0,36 34 0,78 50 0,66 66 0,3 2 0,525 19 0,57 35 0,665 51 0,525 67 0,27 3 0,4275 20 0,55 36 0,4375 52 0,6 68 0,455 4 0,525

Лекції по Історії світових цивілізацій
ХГУ ім. H.Ф. Катанова (Абакан) СПЕЦИФІКА ІСТОРИЧНОЇ НАУКИ І ЇЇ МЕТОДОЛОГІЯ Від минулих покалений ми отримали духовну спадщину, яку поповнюємо з урахуванням власного досвіду, це знання законів, розвиток природи і суспільства (наука), емоційне сприйняття що відбувається (культура), зведення

Симентальська порода
Зміст ВСТУП 1. симентальської породи 2. помісних симентальської худоби Висновок Список використаної літератури ВСТУП Серед галузей тваринництва найбільше економічне значення має скотарство. На його частку припадає близько половини всіх доходів, одержуваних у нашій країні від тваринництва. Від

Управління циклової автоматикою
ІНІСТЕРСТВО ОСВІТИ І НАУКИ РОСІЙСЬКОЇ ФЕДЕРАЦІЇ МОСКОВСЬКИЙ ДЕРЖАВНИЙ ТЕХНОЛОГІЧНИЙ УНІВЕРСИТЕТ «СТАНКИН» ЗВІТ ПО Лабораторних робіт № 3, 4 ПО КУРСУ УПРАВЛІННЯ циклової Автоматика Виконав ст. гр. КС-9-8: Копичев Е.А. Москва 2000 Завдання № 1 Є дві автоматичні лінії. На пульті управління є

Аналого-цифровий перетворювач (АЦП)
МІНІСТЕРСТВО ОСВІТИ ТА НАУКИ УКРАЇНИ Національний технічний університет "Харківський політехнічний інститут" Кафедра обчіслювальної техніки та програмування УДК 681.3Інв № АНАЛОГО ЦИФРОВИЙ ПЕРЕТВОРЮВАЧ Альбом документів курсового проекту по дісціпліні "Комп'ьютерна електроніка"

AVR мікроконтролер AT90S2333 фірми Atmel
Мікроконтролери AT90S2333 і AT90S4433 фірми Atmel AT90S2333 і AT90S4433 - економічні 8-бітові КМОП мікроконтролери, побудовані з використанням розширеної RISC архітектури AVR. Виконуючи по одній команді за період тактової частоти, AT90S2333 і AT90S4433 мають продуктивність близько 1MIPS на

© 2014-2022  8ref.com - українські реферати