Головна
Банківська справа  |  БЖД  |  Біографії  |  Біологія  |  Біохімія  |  Ботаніка та с/г  |  Будівництво  |  Військова кафедра  |  Географія  |  Геологія  |  Екологія  |  Економіка  |  Етика  |  Журналістика  |  Історія техніки  |  Історія  |  Комунікації  |  Кулінарія  |  Культурологія  |  Література  |  Маркетинг  |  Математика  |  Медицина  |  Менеджмент  |  Мистецтво  |  Моделювання  |  Музика  |  Наука і техніка  |  Педагогіка  |  Підприємництво  |  Політекономія  |  Промисловість  |  Психологія, педагогіка  |  Психологія  |  Радіоелектроніка  |  Реклама  |  Релігія  |  Різне  |  Сексологія  |  Соціологія  |  Спорт  |  Технологія  |  Транспорт  |  Фізика  |  Філософія  |  Фінанси  |  Фінансові науки  |  Хімія

Процеси інтермітенсіі в ядерних реакціях з великим поперечним імпульсом - Фізика

ПРОЦЕСИ ІНТЕРМІТЕНСІІ В ЯДЕРНИХ взаємодії з великою PT

ВСТУП

Сучасна фізика розглядає два типи бокові процесів: Гаусовим і не-гауссовского. Відповідно, ми ділимо досліджувані проблеми на дві гілки. Перший клас включає слабо флуктуючі процеси. У другому випадку розглядаються сильно флуктуючі. Такий підхід надзвичайно корисний і забезпечує великі можливості для точних рішень. Це дозволяє отримувати оптимальні математичні моделі і вирішувати проблеми кількісних досліджень, як для слабко флуктуючих монофазних так і для сильно флуктуючих багатофазних систем. Цього достатньо для фізичного процесу і математичної моделі, яка може бути отримана на його підставі.

Останні роки засвідчили досить високу активність у дослідженні сильно флуктуючих НЕ-Гаусовим процесів, як в теоретичному так і в практичному аспектах. Основна особливість подібних реальних об'єктів - масштабна інваріантність в усі зменшуються доменах. Тому, перша надія -що масштабна інваріантність або самоподібні могли б відкрити нові напрямки, в кінцевому рахунку ведуть до більш глибокому проникненню в властивості досліджуваних подій. Є два шляхи вивчення сильно флуктуючих динамічних систем. Перший включає аналіз поведінки рішення для набору диференціально-різницевих рівнянь. Другий підхід полягає в тому, щоб вивчити експериментальне або теоретичне поведінку сильно флуктуючих динамічних змінних (або, можливо, деяка функція ряду динамічних змінних) весь час зменшуються елементів фазового простору. У цій роботі використовується другий шлях.

Теорія факторіального моментів

Нехай у нас є N подій у яких досліджувана величина (h) сильно флуктуірует (Рис.1). Цей процес може бути описаний шляхом ділення відповідного інтервалу D на M (для визначеності) інтервалів величиною

d = D / M (1)

Нехай p1 ... pM ймовірність знаходження частинки у відповідному інтервалі. Флуктуація h описується імовірнісним розподілом:

P (p1 ... PM) dp1 ... dpM (2)

Розподіл (2) - складне багатовимірне розподіл, який важко вивчати безпосередньо. Ця проблема може бути вирішена шляхом вивчення нормованих моментів цього розподілу, визначених як:

Де остання частина рівняння - нормуючий член.

Розподіл P (p1 ... PM) в (2) - теоретичне. Воно не може бути отримано з безпосередніх вимірювань. На експерименті ми маємо справу з розподілом величин n1 ... nM

(4)

Де Q (n1 ... nM) вимірюється розподіл і П статистичний шум (визначається за допомогою розподілу Пуассона) який "розмазує" P (p1 ... pM) (теоретичне розподіл), особливо для малого числа вимірів.

"Динамічна" - на противагу "статистичної" - інтерпретація флуктуації отримала своє застосування в методі факторіального моментів, в якому нормовані факторіальні моменти теоретичного розподілу прирівнюються до величин нормованих факторіавльних моментів експериментального розподілу .Цей метод запропонували A. Bialas і R. Peschansky.

Де

(6)

У формулі (6)  факторіального момент, показник q показує властивості кореляції порядку q для даного розподілу.

На експерименті розподіл вивчається для послідовності доменів фазового простору d шляхом послідовного розподілу первісного інтервалу D на М рівних частин.

d = D / M

Для досягнення статистичної точності факторіального моментів Fq'ие індивідуальних осередків визначені у формулі (6), усереднені по подіях і по М. осередкам ("вертикальний аналіз"). Вертикально (щодо подій) усереднені моменти можуть бути визначені як подвійне середнє число:

(7)

Де nm (m = 1, ..., M) - множинність того, біна і

середня множинність в біне m.

У цій роботі ми використовували модифікований метод вертикального усереднення в якому моменти усереднені по початкових точках розташування початкової області D.

(8)

де Nstepчісло малих (step / D << 1) кроків розташування початкової точки області D в області піонізаціі. В якості основної змінної в цій роботі ми використовуємо псевдобистроту h = - ln tg q / 2 вторинних частинок. Первісна область D дорівнює 4.0, а M = 40.

Таким чином факторіальні моменти виявляють динамічні флуктуації і усувають, або зменшують наскільки це можливо, статистичні флуктуаціі- шум- виникають через обмеженість числа частинок nm в які потрапляють в досліджувану осередок m.

Можна показати, що для весь час зменшуються доменів фазового простору d аж до роздільної здатності, залежність середнього факторіального моменту  від розмірів бінов фазового простору підпорядковується статечному закону:

(9)

для фрактального розподілу флуктуацій з переміжною ймовірністю. Позитивна константа j (q) називається показник інтерміттенсі. Вона характеризує силу ефекту.

Навпаки якщо розглянуте розподіл гладке (щільність ймовірності кінцева, на приклад гаусоподобное розподіл)

(10)

Практичні прикладні програми

Фізика елементарних частинок дає гарну можливість підтвердити на експерименті метод факторіальних моментів. Було встановлено, що мається два різновиди PT - розподілів в нуклон-ядерних і ядерно-ядерних взаємодіях в TeV області енергії. Досліджуване поведінка показника інтермітенсі на додаток до попередніх результатів по PT розподілів дає нам сильне вказівку на існування другого класу взаємодій з великим PT для всіх вторинних частинок в подіях.

. Аналіз виміряних величин поперечних імпульсів кожного g - кванта у взаємодіях з a E> 10 TeV показує що 7 з них абсолютно відрізняються від інших. Поперечні імпульси більшості g - квантів в цих 7 взаємодіях були в кілька разів вище ніж звичайний середній поперечний імпульс вторинних g - квантів, тобто,  ~ 0.2 GeV / c.

Інтегральний розподіл поперечних імпульсів всіх вторинних g - квантів дано на рис.2. Як видно з малюнка це розподіл ясно складається з двох експонент:

Ng (> PTg) = A1exp (PTg / P01) + A2exp (PTg / P02) (4)

Для першої гілки (звичайні взаємодії) P01> ~ 0.2 GeV / c. ; для другої гілки, навпаки, P02> 0,8 ГеВ / c. У цих 7 "особливих" взаємодіях більшість надпорогових g - квантів мають поперечний імпульс PTg? 0.5 GeV / c. Тому, "особливі" взаємодії відрізняються від звичайних не тим, що мають один або два g - кванта з дуже великими PTg (що, в принципі також може вести до великих  ), Але мають переважна більшість g - квантів з порівняно великими значеннями PT.

Рис.2 також показує, що відмінність в характеристиках між цими двома гілками таке велике, що його неможливо пояснити помилками в оцінці енергії Eg або втратою підпорогових g квантів, або статистичними флуктуаціями.

Результати

Поперечні імпульси для обох взаємодій (з великим і малим PT) були розраховані методом факторіальних моментів. Через зручності і подібних властивостей між поперечним імпульсом і псевдошвидкостей в обчисленнях, була використана псевдошвидкостей замість поперечного імпульсу. (Первісна область була 4.0 і M = 40). У цій роботі були застосовані комп'ютерні обчислення. Результати цього представлені в Таблиці 1 і в рисунку 3. факторіальною моменти обчислені для порядку q = від 2 до 8. Результати цієї роботи представлені в таблиці 1 і малюнку 3.Билі обчислені факторіальні моменти порядку q від 2 до 8.Із рис.3 і таблиці 1 можна бачити, що для подій з малими PT, ln Fqрастет із зростанням -ln dh для всіх порядков.Для подій з великими PTне спостерігається сильна dh залежність у високих порядках для них нахил набагато менше. Всі jqзначітельно більше для груп подій з малими PT.Сравненіе даних про нахилах jqдля двох видів взаємодій представлені на рис.3. Для подій з малими PTданние узгоджуються з переміжним поведінкою тобто зі статечним законом (9).

Taбл. 1. Нахили jqотфітірованние в інтервалі 0.1 ? ln dh ? 1.0

для подій з великим і малим PT

D4.0

============================================

події з малими PTсобитія з великими PT

___

q jqjq

============================================

2 0.100 ± 0.004 0.068 ± 0.005

3 0.260 ± 0.014 0.095 ± 0.010

4 0.310 ± 0.027 0.094 ± 0.016

5 0.51 ± 0.05 0.08 ± 0.02

6 0.66 ± 0.06 0.10 ± 0.03

7 0.77 ± 0.09 0.11 ± 0.04

8 1.29 ± 0.11 0.13 ± 0.06

Висновок

Факторіальні моменти виявляють динамічну флуктуації і пригнічують статистичний шум. Вони дозволяють нам виявляти динаміку процесу з експериментальних вимірювань. За допомогою цього методу ми можемо досліджувати кореляції високих порядків (до 8 порядку в цій роботі). На основі цього підходу ми можемо говорити, що є сильне вказівку щодо існування другого класу взаємодій з великим PT вторинних частинок. У цій проблемі кореляції високих порядків дуже важливі.

У Адрон-адронних зіткненнях в даний час при коллайдерних енергіях великий внесок в поведінку скейлінга забезпечують Бозе-ейнштейнівська кореляції, але не від звичайного статистичного джерела.

Мається ясну вказівку на PTзавісімость процесів інтерміттенсі. Дані аналізу для всіх частинок і для частинок з PTбольше або менше ніж 0.3 / 0.15 ГеВ / c в тих же самих події виявили сильну чутливість до поперечного імпульсу. Результати показують, що нахили jqувелічіваются від 2 до 4 разів, коли обмежуються аналізом треків з PT <0.15 ГеВ / c. Подібний, але менший ефект спостерігається, якщо обрізання PTсдвінуть до 0.30 ГеВ / c.

Наші результати для подій з малими PTсоответствуют статечному закону (9). Навпаки, для подій з великим PT, вираз (10) виглядає як дуже багатообіцяючий кандидат поведінки показників інтерміттенсі.
Теплоенергетика
Міністерство освіти та освіти РФ Заозерне-архітектурно художнього ліцею №16. на тему: Теплоенергетика. Виконали учні 10А класу: Куваркін А. Булдаков Д. Перевірив викладач: Зав'ялова Г.М. Томськ 2002. Зміст. Введение ... 2 1.Закон термодинаміки ... ... 4 2.Види теплових двигунів ... 7 3.Перспектівние

Теплові явища: холод з вугілля
Отримання з вугілля НЕ спека, а, навпаки, холоду не є чимось нездійсненним: воно щодня здійснюється на заводах так званого «Сухого льоду». Вугілля спалюється тут в казанах, а утворений дим очищається, при чому міститься в ньому вуглекислий газ вловлюється лужним розчином. Виділяється потім

Тепловий і динамічний розрахунок двигуна внутрішнього згоряння
МАДИ (ТУ) Кафедра: Автотракторні двигуни Тепловий і динамічний розрахунок двигуна внутрішнього згоряння Викладач: Пришвін Студент: Толчин А.Г. Група: 4ДМ1 МОСКВА 1995 Завдання №24 1 Тип двигуна і системи живлення - бензиновий, карбюраторна. 2 Тип системи охолодження - рідинна. 3 Потужність

Теоретична фізика: механіка
"Погоджено" "Затверджено" Викладач Джежеря Ю.І. _ Методист _ План-конспект заняття З теоретичної фізики Студента V курсу фізико-математичного факультету, гр. ОФ-61 Філатова Олександра Сергійовича Дата проведення заняття: 20.12.2000Тема: «Канонічні перетворення. Функція

Таблиця швидкості вітру
Шкала швидкості вітру (Бофорта). На рубежі ХХШ століття в Англії жив Френсіс Бофорт (1774-1857). Він був військовим гидрографом і картографом, контр-адміралом. У 1829-53 роках він, коли керував гідрографічної службою Великобританії, розробив балловой шкалу швидкості вітру, засновану на спостереженні

Стереометрія. Тема Рух
Реферат по стереометрії Учня 11 “У” класу Алексеєнко Миколи Тема: Рух. Спасибі за увагу ! 29.10.1995 м. Школа # 1278, кл. 11 “У”. Руху. Перетворення фігур. При створенні реферату були використані наступні книги: 1. “Геометрія для 9-10 класів”. А.Д.Александров,

Сучасна фізична картина світу
введення Людина - з моменту його появи як біологічного виду протягом усього свого існування намагається осмислити навколишній світ, розібратися в його пристрої і визначити себе в ньому. Природно, що з розвитком самої людини його погляди на світ змінювалися: від язичницьких богів до теорії

© 2014-2022  8ref.com - українські реферати