Головна
Банківська справа  |  БЖД  |  Біографії  |  Біологія  |  Біохімія  |  Ботаніка та с/г  |  Будівництво  |  Військова кафедра  |  Географія  |  Геологія  |  Екологія  |  Економіка  |  Етика  |  Журналістика  |  Історія техніки  |  Історія  |  Комунікації  |  Кулінарія  |  Культурологія  |  Література  |  Маркетинг  |  Математика  |  Медицина  |  Менеджмент  |  Мистецтво  |  Моделювання  |  Музика  |  Наука і техніка  |  Педагогіка  |  Підприємництво  |  Політекономія  |  Промисловість  |  Психологія, педагогіка  |  Психологія  |  Радіоелектроніка  |  Реклама  |  Релігія  |  Різне  |  Сексологія  |  Соціологія  |  Спорт  |  Технологія  |  Транспорт  |  Фізика  |  Філософія  |  Фінанси  |  Фінансові науки  |  Хімія

Магнітотверді матеріали - Фізика

Зміст:

 1. Основні характеристики магнітних матеріалів 2

 1.1. Петля гістерезису 2

 1.2. Крива намагнічування 3

 1.3. Магнітна проникність 3

 1.4. Втрати енергії при перемагнічуванні 5

 2. Класифікація магнітних матеріалів 6

 3. Магнітотверді матеріали 7

 3.1. Загальні відомості 7

 3.2. Литі матеріали на основі сплавів 8

 3.3. Порошкові магнітотверді матеріали (постійні магніти) 10

 3.4. Інші магнітотверді матеріали 13

 3.5. Список літератури 16

Магнітні матеріали мають здатність при внесенні їх в магнітне поле намагнічуватися, а деякі з них зберігають свою намагніченість і після припинення впливу магнітного поля.

1. Основні характеристики магнітних матеріалів

Магнітні властивості матеріалів характеризується петлею гистерезиса, кривої намагнічування, магнітною проникністю, втратами енергії при перемагнічуванні.

1.1. Петля гістерезису. При циклічному зміні напр

яженності постійного магнітного поля від 0 до + Н, від + Н до -Н і знову від -Н до + Н крива зміни індукції (крива перемагнічування) має форму замкнутої кривої - петлі гистерезиса. Для слабких полів петля має вигляд еліпса (рис 1.1). При збільшенні значення напруженості магнітного поля Н отримують серію укладених одна в іншу петель гистерезиса. Коли всі вектори намагніченості доменів зорієнтуються вздовж напрямку поля, процес намагнічування закінчиться станом технічного насичення намагніченості матеріалу. Петлю гістерезису, отриману за умови насичення намагнічування, називають граничною петлею гістерезису. Вона характеризується максимально досягнутим значенням індукції Bs, називається індукцією насичення. При зменшенні напруженості магнітного поля від + Н до 0 магнітна індукція зберігає залишкову індукцію Вс.Чтоби отримати залишкову магнітну індукцію, рівну 0, необхідно докласти протилежно спрямоване розмагнічуюче поле певної напруженості -Нс.Отріцательная напруженість магнітного поля -Нсназивается коерцитивної силою матеріалу. При досягненні напруженості магнітного поля значення Н, а потім 0 знову виникає залишкова індукція -Вс. Якщо підвищити напруженість магнітного поля до + Нс, то залишкова магнітна індукція Всбудет дорівнює 0.

Площа гістерезисних петель в проміжних і граничному станах характеризує розсіювання електричної енергії в процесі перемагнічування матеріалу, тобто втрати на гістерезис. Площа гистерезисной петлі залежить від властивостей матеріалу, його геометричних розмірів і частоти перемагнічування.

За граничної петлі гістерезису визначають такі характеристики магнітних матеріалів, як індукцію

насичення Bs, залишкову індукцію НД, коерцитивної силу Нс.

1.2. Крива намагнічування. Це найважливіша характеристика магнітних матеріалів, вона показує залежність намагніченості або магнітної індукції матеріалу від напруженості зовнішнього поля Н. Магнітна індукція матеріалу Biізмеряется в теслах (Тл) і пов'язана з намагніченістю М формулою

Основна (коммутационная) крива намагнічування являє собою геометричне місце вершин петель гістерезису, отриманих при циклічному перемагнічуванні (див. Рис. 1.1) і відображає зміну магнітної індукції В в залежності від напруженості магнітного поля Н, яке створюється в матеріалі при намагнічуванні. Напруженість магнітного поля в зразку у вигляді тороїда, коли магнітна ланцюг замкнута, дорівнює напруженості зовнішнього поля Нв.В розімкнутого магнітного ланцюга на кінцях зразка з'являються магнітні полюси, що створюють розмагнічуюче поле Нр. Різниця між магнітними напруженості зовнішнього і розмагнічуючого полів визначають внутрішню магнітну напруженість Hiматеріала.

Основна крива намагнічування (рис 1.2) має ряд характерних ділянок, які можна умовно виділити при намагнічуванні монокристалла феромагнетика. Перша ділянка кривої намагнічування відповідає процесу зсуву кордонів менш сприятливо орієнтованих доменів. На другій ділянці відбувається поворот векторів намагніченості доменів у напрямку зовнішнього магнітного поля. Третя ділянка відповідає парапроцесса, тобто завершального етапу процесу намагнічування, коли сильне магнітне поле повертає в напрямку свого дії не зорієнтовані магнітні моменти доменів феромагнетика.

1.3. Магнітна проникність. Для характеристики поведінки магнітних матеріалів у поле з напруженістю Н користуються поняттями абсолютної магнітної проникності mаі відносної магнітної проникності m0:

Підставляючи ці значення в співвідношення конкретні значення В і Н, отримують різні види магнітної проникності які застосовують у техніці. Найбільш часто використовують поняття нормальної m, початкової mн, максимальної mmax, диференціальної mдіфі імпульсної mімагнітной проникності.

Відносну магнітну проникність матеріалу m отримують по основній кривій намагнічування. Для простоти слово «відносна» не згадується.

Магнітну проникність при Н = 0 називають початковою магнітною проникністю mн.Ее значення визначається при дуже слабких полях (приблизно 0,1 А / м).

Максимум на кривій проникності, відповідний II ділянці кривої намагнічування (див. Рис. 2), характеризується значенням максимальної магнітної проникності mmax.Начальная і максимальна магнітні проникності є окремі випадки нормальної магнітної проникності. Їх значення поряд з Bs, Вси Нсявляются найважливішими параметрами магнітного матеріалу.

У сильних полях в області насичення магнітна проникність прагне до одиниці.

1.4. Втрати енергії при перемагнічуванні. Це незворотні втрати електричної енергії, яка виділяється в матеріалі у вигляді тепла.

Втрати на перемагнічування магнітного матеріалу складаються з втрат на гістерезис і динамічних втрат.

Втрати на гістерезис створюються в процесі зсуву стінок доменів на початковій стадії намагнічування. Внаслідок неоднорідності структури магнітного матеріалу на переміщення стінок доменів витрачається магнітна енергія.

Втрати на гістерезис

(4)

Динамічні втрати РВТ викликаються частково вихровими струмами, які виникають при зміні напрямку і напруженості магнітного поля; вони також розсіюють енергію:

(5)

Втрати на вихрові струми через квадратичної залежності від частоти поля перевершують втрати на гістерезис на високих частотах.

До динамічних втрат відносяться також втрати на післядія Рп, які пов'язані із залишковим зміною магнітного стану після зміни напруженості магнітного поля. Вони залежать від складу і термічної обробки матеріалу і з'являються на високих частотах. Втрати на післядія (магнітну в'язкість) необхідно враховувати при використанні ферромагнетиков в імпульсному режимі.

Загальні втрати в магнітному матеріалі

(6)

2. Класифікація магнітних матеріалів

Електорадіоматеріали, застосовувані в техніці з урахуванням їх магнітних властивостей, поділяють на магнитомягкие і магнітотверді.

Терміни «магнитомягкие» і «магнітотверді» не належать до механічних властивостей матеріалу. Деякі механічно тверді матеріали є магнитомягкими, а механічно м'які матеріали можуть відноситься до магнітотвердих. Підставою для поділу магнітних матеріалів на магнитомягкие і магнітотверді є такі особливості. Процеси намагнічування матеріалів обох груп протікають однаково: на першому етапі відбувається зміщення меж доменів, на другому - обертання магнітних моментів доменів у напрямку намагнічує поле, на третьому парапроцесс. Згідно кривої намагнічування зміщення меж доменів вимагає менших енергетичних витрат, ніж процеси обертання магнітних моментів і парапроцесс. У магнитомягких матеріалах намагнічування відбувається в основному за рахунок зміщення меж доменів. Магнітотверді матеріали намагнічуються переважно за рахунок обертання векторів намагнічування і парапроцесса.

Форма петлі гистерезиса обох груп матеріалів (рис. 3), індукція насичення Bsі залишкова індукція Вспрімерно однакові, однак різниця в коерцитивної силі Нсдостігает дуже великого значення. Так, для магнітотвердих матеріалів найбільша коерцитивної сила Нс = 800 кА / м, а для магнитомягких матеріалів найменша коерцитивної сила Нс = 0,4 А / м, тобто відмінність складає 2 * 106раз.

Виходячи з відмінностей в коерцитивної силі умовно прийнято поділ на магнитомягкие і магнітотверді.

Магнитомягкие матеріали мають мале значення коерцитивної сили Нс, тому здатні намагнічування до насичення навіть у слабких магнітних полях. Вони володіють такими властивостями:

Вузька петля гистерезиса невеликій площі при високих значеннях індукції і невеликий коерцитивної силою Нс <4 кА / м (см.ріс. 1.3, а, б, в);

Однорідність структури;

Мінімальні механічні напруги;

Мінімальна кількість домішок і включень;

Незначна кристалографічна анізотропія.

Магнитомягкие матеріали з округлою петлею гистерезиса застосовують для роботи в низькочастотних магнітних полях. Магнітні матеріали з прямокутною петлею гистерезиса застосовують для виготовлення пристроїв магнітної пам'яті.

Магнітотверді матеріали мають великі значення коерцитивної сили Нс, важко намагнічуються, але здатні тривалий час зберігати намагніченість. Вони володіють широкою петлею гистерезиса з великою коерцитивної силою Нс> 4 кА / м (рис 1.3, г) і наявністю однодоменних структур, що виникають у невеликих обсягах магнітного речовини.

Магнітотверді матеріали служать для виготовлення постійних магнітів.

Особливу групу складають матеріали особливого призначення, які мають порівняно вузьку сферу застосування.

3. Магнітотверді матеріали

3.1. Загальні відомості. До магнітотвердих матеріалів відносяться магнітні матеріали з широкою петлею гистерезиса і великий коерцитивної силою Нс (рис. 1.3, г).

Основними характеристиками магнітотвердих матеріалів є коерцитивної сила Нс, залишкова індукція НД, максимальна питома магнітна енергія, що віддається в зовнішній простір wмах.

Магнітна проникність m магнітотвердих матеріалів значно менше, ніж у магнитомягких. Чим «твердіше» магнітний матеріал, тобто чим вище його коерцитивної сила Нс, тим менше його магнітна проникність.

Вплив температури на величину залишкової магнітної індукції Br, яка відповідає максимальному значенню магнітної індукції Bmax, оцінюється температурним коефіцієнтом залишкової магнітної індукції (К-1)

(7)

де (Br) 1і (Br) 2-значення залишкової індукції матеріалу при температурах Т1і Т2соответственно.

Максимальна питома магнітна енергія wмахявляется найважливішим параметром при оцінці якості магнітотвердих матеріалів.

Максимальна питома магнітна енергія, Дж / м2:

(8)

Постійний магніт при замкнутому магнітопроводі практично не віддає енергію у зовнішній простір, оскільки майже всі магнітні силові лінії замикаються всередині сердечника, і магнітне поле поза сердечника відсутня. Для використання магнітної енергії постійних магнітів в замкнутому магнітопроводі створюють повітряний зазор певних розмірів і конфігурації, магнітне поле в якому використовують для технічних цілей.

Магнітний потік постійного магніту з часом зменшується. Це явище називається старінням магніту. Старіння може бути оборотним і необоротним.

У разі оборотного старіння при впливі на постійний магніт ударів, поштовхів, різких коливань температури, зовнішніх постійних полів відбувається зниження його залишкової магнітної індукції Brна 1 ... 3%; при повторному намагничивании властивості таких магнітів відновлюються.

Якщо з часом в постійному магніті відбулися структурні зміни, то повторне намагнічування не усуває незворотного старіння.

За призначенням магнітотверді матеріали поділяються на матеріали для постійних магнітів і матеріали для запису і зберігання інформації (звукової, цифровий, відеоінформації та ін.).

По складу і способу отримання магнітотверді матеріали поділяють на налиті, порошкові та інші.

3.2. Литі матеріали на основі сплавів. Ці матеріали мають основою сплави залізо-нікель алюміній (Fe-Ni-Al) і залізо- нікель- кобальт (Fe-Ni-Co) і є основними матеріалами для виготовлення постійних магнітів. Ці сплави відносять до прецизійним, так як їх кількість у вирішальній мірі визначається суворим дотриманням технологічних факторів.

Магнітотверді литі матеріали отримують в результаті твердіння сплаву при його охолодженні з певною швидкістю від температури плавлення до температури початку розпаду. У процесі твердіння відбувається високотемпературний розпад твердого розчину на b-фазу і b2-фазу. b-фаза близька за складом до чистого залозу, яке має виражені магнітні властивості. Вона виділяється у вигляді пластинок однодоменних товщини. b2-фаза близька за складом до інтерметалічних сполук нікель- алюміній Ni-Al, котрий володіє низькими магнітними властивостями.

В результаті отримують систему, що складається з немагнітної фази B2С однодоменних сильномагнітних включеннями фази b, яка володіє великою коерцитивної силою Нс. Такі сплави не застосовують через за порівняно низьких магнітних властивостей. Найбільше поширеними є сплави залізо-нікель алюміній, леговані міддю Cu і кобальтом Со.

Марки цих матеріалів містять букви Ю і Н, які вказують на наявність в них алюмінію і нікелю. При використанні легуючих металів в позначення марок вводять додаткові літери, які відповідають цим металам, наприклад, сплав системи залізо- нікель- алюміній, легований кобальтом, марки ЮНДК.

Бескобальтовие сплави мають відносно низькими магнітними властивостями, але вони є найдешевшими.

Кобальтові сплави застосовують для виготовлення виробів, які вимагають матеріалів з відносно високими магнітними властивостями і магнітної ізотропною.

Висококобальтовие сплави являють собою сплави з магнітною або з магнітною і кристалічною текстурою, що містять кобальт більше 15%.

Сплави з магнітною текстурою отримують в результаті охолодження сплаву в магнітному полі з напруженістю 160 ... 280 кА / м від високих температур 1250 ... 1300 ° С до температури приблизно 500 ° С. отриманий сплав набуває покращений магнітні характеристики лише в напрямку дії поля, тобто матеріал стає магнітоанізотропний.

Для сплавів, що містять 12% кобальту, термомагнітна обробка збільшує магнітну енергію приблизно на 20% а для сплавів, які містять 20 ... 25% кобальту, -на 80% і більше.

Термомагнітна обробка підвищує температуру початку дисперсного розпаду з 950 ° С в сплаві без кобальту до 800 ° С в сплаві, що містить 24% кобальту.

В результаті термомагнитной обробки у висококобальтових сплавів підвищується також температура точки Кюрі з 730 до 850 ° С.

Кристалічну текстуру отримують в процесі особливих умов охолодження сплавів. В результаті отримують магніти з особливою мікротекстур у вигляді стовпчастих кристалів, орієнтованих в напрямку легкого намагнічування. Це підвищує магнітні властивості сплавів .магнітная енергія підвищується на 60 ... 70%. Збільшується коерцитивної сила Нс, залишкова магнітна індукція Brі коефіцієнт опуклості кривої розмагнічування матеріалу:

(9)

Висококобальтовие текстуровані сплави застосовують для виготовлення малогабаритних виробів, що вимагають високих магнітних властивостей та магнітної анізотропії.

Недоліками висококобальтових матеріалів є висока твердість і крихкість, що значно ускладнює їх механічну обробку.

3.3. Порошкові магнітотверді матеріали (постійні магніти). Порошкові магнітотверді матеріали застосовують для виготовлення мініатюрних постійних магнітів складної форми. Їх поділяють на металокерамічні, металлопластіческіе, оксидні та Мікропорошкові.

Металокерамічні магніти за магнітними властивостями лише трохи поступаються литим магнітів, але дорожче їх.

Отримують металокерамічні магніти в результаті пресування металевих порошків без сполучного матеріалу і спікання їх при високих температурах. Для порошків використовують сплави ЮНДК (сплав системи Fe-Ni-Al-, легований кобальтом); на основі платини (Pt-Co, Pt-Fe); на основі рідкоземельних металів.

Металокерамічні магніти на основі сплавів ЮНДК намагнічені за параметрами Brі wmaxна 10 ... 20% нижче, ніж у литих магнітів завдяки підвищеній пористості спеченого порошкового матеріалу до 5%; по механічної міцності в 3 ... 6 разів перевершують литі.

Магніти на основі платинових сплавів володіють високими значеннями коерцитивної сили Нс, які в 1,5 ... 2 рази вище Нсбаріевих магнітів; високою стабільністю параметрів; за максимальною магнітної енергії wмахсравніми зі сплавом ЮНДК 24.

Сплави на основа рідкісноземельних металів (РЗМ) і урану при певних співвідношеннях мають дуже високими значеннями коерцитивної сили Нс (граничне теоретичне значення становить 1032 кА / м) і рекордними значеннями максимальної питомої магнітної енергії wмах (граничне теоретичне значення досягає 112 кДж / м3.

Серед сплавів на основі рідкоземельних найбільше значення мають интерметаллические з'єднання типу RCo5, де R - рідкісноземельний метал. У марці з'єднання буква К означає кобальт, С - самарій, П - празеодім.

Сплави на основі рідкоземельних металів отримують холодним пресуванням порошку сплаву RCo5до високого ступеня щільності, спеканием брикетів з порошків у присутності рідкої фази і литтям багатокомпонентних сплавів, в яких кобальт заміщений міддю і залізом.

Металлопластіческіе магніти мають знижені магнітні властивості в порівнянні з литими магнітами, проте вони володіють великим електричним опором, малою щільністю, меншою вартістю.

Отримують металлопластіческіе магніти, кок і металокерамічні, з металевих порошків, які пресують разом з ізолюючою зв'язкою і нагрівають до невисоких температур, необхідних для полімеризації сполучного речовини.

Барієві магніти мають наступні властивості:

Значення залишкової магнітної індукції Brв 2 ... 4 рази менше, ніж у литих магнітів;

Велика коерцитивної сила Нс, що надає їм підвищену стабільність при впливі зовнішніх магнітних полів, ударів і поштовхів;

Щільність d приблизно в 1,5 рази менше щільності сплавів типу ЮНДК, що істотно знижує масу магнітних систем;

Питомий електричний опір r (104 ... 107Ом * м) в мільйони разів вище, ніж опір магнітотвердих сплавів, тому ферити барію використовують в ланцюгах, що піддаються дії високочастотних полів;

Не містять дефіцитних і дорогих металів, тому за вартістю барієві магніти приблизно в 10 разів дешевше магнітів зі сплаву ЮНДК.

До недоліків барієвих магнітів відносять:

погані механічні властивості (висока крихкість і твердість);

велику залежність магнітних властивостей від температури (температурний коефіцієнт залишкової магнітної індукції ТКВrв 10 разів більше, ніж ТКВrлітих магнітів);

ефект незворотною втрати магнітних властивостей після охолодження магніту до температури -60 ° С і нижче (після охолодження і подальшого нагрівання до початкової температури магнітні властивості не відновлюються).

На відміну від технології виготовлення магнитомягких феритів після сухого помелу для кращого подрібнення частинок вихідної сировини виробляють мокрий помел. Отриману масу відстоюють, заливають у прес-форми і потім пресують в магнітному полі при повільному збільшенні тиску і одночасної відкачці води. Після пресування виріб розмагнічують, для чого вмикають і вимикають струм, який має зворотну порівняно з намагнічує струмом напрямок.

Крім мокрого для виготовлення барієвих магнітів застосовують також сухе пресування.

Промисловість випускаємо барієві ізотропні БІ і барієві анізотропні БА магніти.

Кобальтові магніти мають наступні властивості:

більш висока стабільність параметрів, ніж у барієвих;

температурний гістерезис, тобто залежність магнітних властивостей від температури, яка з'являється не в області негативних температур, як у барієвих магнітів, а при нагріванні до температури вище 80 ° С;

через велику крихкості і низькою механічної міцності їх кріплять за допомогою клею;

висока вартість.

Технологія виготовлення кобальтових магнітів відрізняється від технології отримання барієвих феритів операцією термомагнитной обробки, яка полягає в нагріванні спечених магнітів до температури 300 ... 350 ° С протягом 1,5 годин і охолодження в магнітному полі протягом 2 годин.

Магніти з мікропорошків Mn-Bi повчають пресуванням спеціально підготовленого мікропорошку. Для цього марганцево-вісмутовий сплав (23% Mn; 77% Bi) піддають механічному дробленню до отримання частинок однодоменних розмірів (5 ... 8 мкм). Пропускаючи порошок через магнітний сепаратор відокремлюють феромагнітну фазу Mn-Bi від немагнітних частинок марганцю і вісмуту. В результаті пресування мікропорошку феромагнітної фази при температурі приблизно 300 ° С в магнітному полі отримують магніти, які складаються з окремих частинок з однаковою орієнтацією осей легкого намагнічування; зберігають магнітні властивості тільки до температури не нижче 20 ° С (при зниженні якості швидко погіршуються і для їх відновлення необхідно повторне намагнічування), що істотно обмежує їх застосування.

Залізні і железокобальтовие магніти з мікропорошків Fe і Fe-Co виготовляють із застосуванням хімічних способів отримання частинок потрібного розміру (0,01 ... 0,1). З отриманого порошку магніти пресують і просочують розчином смол. Просочення підвищує корозійну стійкість залізовмісних магнітів.

3.4. Інші магнітотверді матеріали. До цієї групи відносяться матеріали, які мають вузькоспеціальне застосування: пластично деформуються сплави, еластичні магніти, матеріали для магнітних носіїв інформації, рідкі магніти.

Пластично деформуються магніти володіють хорошими пластичними властивостями; добре піддаються всім видам механічної обробки (добре штампуються, ріжуться ножицями, обробляються на металорізальних верстатах); мають високу вартість.

Куніфе - мідь-нікель-залізо (Cu-Ni-Fe) володіють анізотропією (намагнічуються в напрямку прокатки).

Застосовуються у вигляді дроту і штамповок.

Вікаллой - кобальт-ванадій (Co-V) отримують у вигляді високоміцної магнітної стрічки і дроту. З нього виготовляють також дуже дрібні магніти складної конфігурації.

Еластичні магніти являють собою магніти на гумовій основі з наповнювачем з дрібного порошку магнітотверді матеріалу. В якості магнітотверді матеріалу найчастіше використовують ферит барію. Вони дозволяють отримати вироби будь-якої форми, яку допускає технологія виготовлення деталей з гуми; мають високу технологічність (легко ріжуться ножицями, штампуються, згинаються, скручуються) і невисоку вартість.

«Магнітну гуму» застосовують як листів магнітної пам'яті ЕОМ, для відхиляють систем в телебаченні, коригувальних систем.

Магнітні носії інформації при переміщенні створюють в пристрої зчитування інформації змінне магнітне поле, яке змінюється в часі також, як записуваний сигнал.

Магнітні матеріали для носіїв інформації повинні відповідати наступним вимогам:

висока залишкова магнітна індукція Brдля підвищення рівня зчитує сигналу;

для зменшення ефекту саморазмагнічіванія, що приводить до втрати записаної інформації, значення коерцитивної сили Нсдолжно бути як можна більш високим;

для полегшення процесу стирання запису бажана мала величина коерцитивної сили Нс, що суперечить попередньому вимогу;

великі значення коефіцієнта випуклості Квип = (ВН) мах / BrHc, що задовольняє вимог високої залишкової магнітної індукції Brі мінімальної чутливості до саморазмагнічіванію;

висока температурна і тимчасова стабільність магнітних властивостей.

Матеріали для магнітних носіїв інформації являють собою металеві стрічки і дріт з магнітотвердих матеріалів, суцільні металеві, біметалеві та пластмасові стрічки і магнітні порошки, які наносяться на стрічки, металеві диски і барабани, магнітну гуму та ін.

Суцільні металеві стрічки і дріт з вікаллої використовують в основному в спеціальних цілях і при роботі в широкому діапазоні температур. Дріт з нержавіючої сталі товщиною 0,1 мкм володіє коерцитивної силою Нс = 32 кА / м, залишкової індукцією Br = 0,7Т і зусиллям розриву 15Н.

Основними недоліками даного типу матеріалів є трудність монтажу запису, швидкий знос записуючих і відтворюючих пристроїв і висока вартість.

Властивості стрічок, дисків і барабанів з покриттям магнітними порошками залежать:

від властивостей вихідних матеріалів (залишкова намагніченість порошку Br повинна бути якомога вищою);

ступеня подрібнення частинок (розміри коливаються від часток мікрометра до одиниць мікрометрів);

об'ємної щільності магнітного матеріалу в робочому шарі;

орієнтації частинок з анізотропією форми;

товщини робочого шару порошку (він повинен бути максимально тонким);

властивостей металевої стрічки (вона повинна бути гладкою і гнучкою для забезпечення максимального магнітного контакту між магнітними матеріалами стрічки і пристрої зчитування).

Незважаючи на те, що стрічки на пласмассовий основі забезпечують менший сигнал у порівнянні зі стрічками на металевій основі, вони знаходять більш широке поширення. У качестке основи для таких стрічок використовують ацетілцеллюлозние або лавсанову стрічку товщиною 20 ... 50 мкм, яку виготовляють гнучкою і гладкою, так як шорсткість може бути причиною шумів при записі і відтворенні сигналу.

В якості магнітних порошків використовують оксиди заліза Fe2O3 і Fe3O4, магнітотверді ферити, железонікельалюмініевие сплави, які є доступними і дешових матеріалами.

Рідкі магніти презентує собою рідину, наповнену найдрібніших частинок магнітотверді матеріалу. Рідкі магніти на кремній органічній основі не розшаровуються навіть під впливом сильних магнітних полів, зберігають працездатність в діапазене температур від -70 до + 150 ° С.

4. список літератури

1. Журавльова Л.В. Електроматеріаловеденіе: підручник. Для поч. проф. Освіти. -М .: Изд. Центр «Академія»; ІРПО, 2000. -313 с.

2. Калінін М.М., Скібінський Г.Л., Новиков П.П. Електрорадіоматеріали: підручник для технікумів / Под ред. М.М. Калініна. - М .: Висш.шк., 1981.-293 с.

3. Нікулін В.М. довідник молодого електрика з електричним матеріалів і виробів. -М .: Висш.шк., 1982. -216 с.

4. Нікулін Н.В. Електроматеріаловеденіе. М .: Висш.шк., 1984. -75 С.

5. Ростовіков В.І., Черток Б.Є. Електрорадіоматеріали: Посіб. Для техн. -Київ: Вища шк., 1975. -283 с.

6. Сена Л.А. Одиниці фізичних величин і їх розмірності. -М .: Наука, 1977.
Плазма та її застосування
Якщо будь-яка речовина загострити до дуже високої температури або пропускати через нього сильний електричний струм, його електрони починають відриватися від атомів. Те, що залишається від атомів після відриву електрона, має позитивний заряд і називається іоном, сам процес відриву електронів

Діод
- вакуумний або напівпровідниковий прилад, що пропускає електричний струм тільки одного напрямку і має два висновки для включення в електричний ланцюг. Вакуумний діод (двох електродна електронна лампа) являє собою скляний або металевий балон, з якого викачане повітря, і двох металевих електродів:

Історія тригонометрії
Реферат виконав: Наташа 2003 Тригонометрія - слово грецьке й у буквальному перекладі означає вимір трикутників (trigwnon - трикутник, а metrew- вимірюю). В даному випадку вимір трикутників слід розуміти як рішення трикутників, тобто визначення сторін, кутів та інших елементів трикутника, якщо

Відхилення Електрона електричним і магнітним полями
Відхилення пучка електронів може бути викликано за допомогою відхиляють систем. Основне призначення відхиляють систем полягає в просторовому переміщенні сфокусованого електронного променя. Є два принципово різних типи відхиляють систем: електростатична, в якій відхилення електронного променя

Аналіз фінансово-господарської діяльності підприємства
Курсову роботу виконала Ігнатьєва А.А. Лисьвенський політехнічний коледж Лисьва, 2003 Введення Значення аналізу господарської діяльності підприємства в умовах ринкової економіки. Основні традиційні методи аналізу. Аналіз фінансово-господарської діяльності _ це наука, що вивчає економічні показники

Досвід Резерфорда
Резерфорд Ернст (1871-1937), англійський фізик, один з творців вчення про радіоактивність і будову атома, засновник наукової школи, іноземний член-кореспондент РАН (1922) і почесний член АН СРСР (1925). Директор Кавендишській лабораторії (з 1919). Відкрив (1899) альфа- і бета-промені і встановив

Оптимізація профілю відображення частотних фільтрів випромінювання з використанням модульованих сверхрешеток
Зміст. Введення. 3 Математичний апарат. 6 Немодульовані бінарні структури. 11 Модульовані бінарні структури. 16 . Ступінчасто модульовані решітки. 16 . Решітки зі стековой модуляцією. 21 . Бінарні решітки з гауссовими модуляціями. 25 5. Висновок. 35 6. Додаток. 38 7. Список використаної літератури.

© 2014-2022  8ref.com - українські реферати